Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

66 siant, kun fyldestgjores, naar enten væggenes tykkelse er uendelig stor og følgelig den tilførte varmemængde er nul, eller naar væggenes tykkelse er uendelig liden og temperaturen er konstant. I første tilfælde, naar varmetilførselen er nul, faaes p OLr T ved i formlerne at sætte n = k; i andet tilfælde ved at sætte n = l. Ved endelige værdier af væggenes tykkelse maa man da erholde p og T ved i formlerne at give n en mellem k og 1 liggende 11 + Cd værdi, eller, da.n = -—?——, ved at give h en mellem h — 0 li । - Cv og li — QO liggende værdi. Den værdi af h, der gir den sande værdi af p, vil dog være forskjellig fra den værdi af li, der gir værdien af T. Grænserne, mellem hvilke h og n ligger ved en given værdi af t = ti, kan gjeres snevrere. Under forudsætning af, at ti er liden, kan man sætte To — T = Kt, hvor K er konstant, og varmetilførselen i tiden t blir da Q = t (To — T)= h (To — T); h blir altsaa en med t variabel størrelse. Ved begyndelsen af udstrømningen, hvor t = 0, biir h = 0; ved enden aS af udstrømningen, naar t = ti, biir lu = OT7, ti. For at nu den forudsætning, at varmetilførselen er lig temperaturforandringen, multipliceret med en konstant, skal fyldestgjøres, maa man betragte udstrømningen i en uendelig kort tid. Ved slutten af udstrøm- ningen, hvor varmetilførselen i et tidselement er størst, biir kon- stanten, hvormed temperaturforandringen maa multipliceres for at aS give den i tidselenientet tilførte varmemængde, lig ti = 2hi. Man faar saaledes, at den midiere værdi af li maa ligge mellem grænserne h = ti og li — 0. r. Grænserne, mellem hvilke de værdier af n ligger, der ved endelige værdier af væggenes tykkelse ,skal give værdien af aS ti E Q, p og T, vil altsaa være n = k og n = ______ “IF ---. Man kan cv h = da som en rimelig tinærmelse sætte aS ti 2E og + cp 2E n — —~—- aS ti . ~2E + cv