Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

69 — = A T Fm । rp "I, 1 m fli u I 1 C Tmf I Tin -p t Da nn f er en liden størrelse ,og ligesaa 1 Fm t | ~ Tm f ) ’ vil l ’ Tmf) - m zr + kunne ■ im 1 P in * i ‘i . Man faar saaledes: 1 m sættes ud af betragtning i forhold til «5j li JLl— a lj T|~A| Em I T | Tm — Fm | Tm(=rL'|—T^-f Da Tm — Fm — sO, proportional med tverSnittets omkreds 0, biir: naar 2 sr ~ z. - f , ? !i i- .' ’ . Her er klæbriglieden &at ud af betragtning. Tages hensyn til den, maa der tilføie,s et led, .der indeholder hastigheden ;v i forste potens. Friktionsføbet faar da formen: , ■>. f FL(av:-bv2) og v2 O ■’!l' ■■ H=^- + -^fL(av+bv=) H er den effektive trykhøide ved ledningsrørets begyndelse. Denne, er forskjellig fra den givne trykhøide, idet der lides et trykhoidetab ved udløbet fra reservoiret i ledningsrøret. Vi vil kalde reservoirets munding f og hastigheden ved udstrømningen fra reservoiret gjennem mundingen v', kontrakt ionskoefficienten m, medens v er hastigheden i ledningsrøret, hvis tversnit F er konstant. Vi vil først betragte bevægelsen i ledningsrøret, hvis lieldning antages at være konstant lig «. Kaldes nu trykket ved ledningsrørets begyndelse po og ved dets ende pi, saa faar man ved at anvende satsen om tilvexten af levende kraft paa et uendelig lidet stykke dl af rørlængden. I V“I d n O d ,— — sin a dl—------------— (av 4" bv-) dl = 0, l-gj g? B 7 da nemlig rorets tversnit er konstant og følgelig ogsaa hastigheden konstant. Man faar da: - . ' ... . . : '