Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

70 ~ = (sin «— -^-(avH-bv2))dl = hdl hvor h er en konstant størrelse. Heraf følger: p = hg?l + K = kl + K. Sættes nu 1 = 0, saa er p = p0; følgelig K = po og P = kl + po = po + (sin «--( av + bv2) ) 1 g? Sættes i denne ligning 1 = L, saa er p = pi og man faar: pj — k L po — po 4- (sin «-(a v + bv2) ) L g q k=_(p^p1> Følgelig biir: p = Po — (po — Pi) —, der giver loven for trykkets forandring i roret. Denne vil ogsaa kunne findes ved følgende betragtning. I afstanden 1 fra rorets begyndelse kan man betragte forholdet som udstrømning fra et reservoir, hvor trykket er p og modtrykket p + d p er trykket i i afstanden 1 dl. Nu maa det specifike tryk af det udstrøm- mende fluidum være lig trykket i afstanden 1 -j- 2 dl. Det specifike tryk af det udstrømmende fluidum er lig trykket i reservoiret p minus den totale krafts tryk, hvilket er lig overtrykket, som er — dp, multipliceret med 2m. Da nu m — 1, biir følgelig det specifike tryk: p + 2m dp = p + 2 dp. Man faar følgelig trykket i afstanden 1 —|— 2 dl lig p + 2 dp, altsaa voxer dp proportionalt med dl: dp = h dl, hvoraf P — Po — (p0 — Pi) Vi skal dernæst betragte forholdet ved udstrømningen fra reservoiret i ledningsrøret. Paa grund af kontinuiteten er mf v = Fv; v — —..v, mf Den effektive trvkhøide ved udløbet af reservoiret, maa følgelig v'2 Fo v2 være u Da nu det fra reservoiret udstrømmende 2 g m2 f2 2 g vand lider et tab i trykhøide, saaledes at den effektive trykhøide