Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

71 blot er af den givne trykhøide, maa følgelig denne være 2m v'2 F2 V2 i 2m v- -- 2m O--T . Man har følgelig, naar pr betegner tryk- 2 g m2f- 2 g ket i reservoiret ved mundingen: pr — po __ 2 F2 v’ g? “ m f2 2 g ^(pr^poLjn ^=(pr _ po)G] v2 — 2 F e mf2 e F2 idet man sætter: Ovenfor fandtes: —-----— + sin a L = (av + bv2) L. g? * Af disse to ligninger bestemmes v og po som funktioner af pr, t v O pi, L, a, b, — og sin a. Er ledningsrørets udløbstversnit, som vi vil betegne med f', ikke lig ledningsrørdts tversnit F, vil pi, trykket ved lednings- rørets ende, være forskjelligt fra det ydre modtryk, som vi vil betegne med p\. Man finder da pi som fanktion af p\ ved at anvende kontinuitetsligningen paa udløbet af ledningsrøret. Hastig- heden v i ledningsrøret vil blive forøget i udløbstversnittet f paa grund af virkningen af overtrykket (pi — p\). Trykhøidep for hastigheden i udløbstversnittet vil saaledes være en sum af 2 led, V2 nemlig af trykhøiden for hastigheden v, der er 5—, og af trykhøi- den, der bestemmes af overtrykket (pi — p\). Kalder vi hastig- heden i ncilobstversnittet v", vil saaledes trykhøiden for v" være: iZ — JZi _L_ P1 ~~ P'1 2g “2g 1 g? Kontinuitetsligningen for udløbstversnittet f vil saaledes være, naar m' er kontraktionskoefficienten ved udløbet af røret: T -, , n, „ __ , n, \ / » I 0 (pi P F .v = m f v — m f y v- + 2 ----------- —— hvoraf følger: , , vMF2 —m'2f'2)_ , , pi — p i + ——2m'2 f— — P 1 + v“ e(rr-m'2f2) „ idet a -70^—- sættes = E. 2m 2 f -