Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

tø Til bestemmelse af bevægelsen har man saaledes ligningerne ♦ (1) v2 =7pr — po) G ' (2) Lsin«— av L+ -^-bv’L (3) pi,. = p'i + v2 E hvor ~ ~ mf-> (t-----=^- e F2 F = g (F2 ~ m<3 f'2) 2m'2 f'2 Sættes nn fremdeles: g (> L sin « = N •" ■ g^<aL~ AI £ - ’’ i -■ ■ ;n O "yffl-’J ,• r 1 । ' g? —bL = P ( faar ligningen (2) formen: (2^' r j po — pi + N = Mv + Pv2. ; . n Af ligningerne (1), (2 ) og (3) bestemmes opgaven. Indsættes ligning (S): pi~p'i + v2E i ligning (2), faar man: . . ... (4) Po--p'i + N = Alv + (P + E) v2 ;i PO —-p‘i — N + Mv + (P'4r E) V2 Undsættes denne værdi af p0 i ligning (1), faar man: v2 ■= Pr G -- p'i .Q.-+- NG — Mg v — (P + }?), G y* , , v- (1 + (P + E) G) + v MG — (pr — p'i) G + NG Af denne ligning ffindes v. Dividerer man hele ligningen med n Pr — P'i । N G g(> °g sætter -J- — - der er hele den givne tryk- g () g £ J N høide, da nemlig L sin a, lig H, faar man: H = pr ~L P'1 +.N = y2 f A I 2 + R) \ I M g? 2g \G(> ! Q / 1 vg? Er friktionen proportional med' 2den potens af hastigheden, er altsaa a — 0 og følgelig ogsaa AI = 0, faar man: v2 12- 2(P + E)j 2g ? /- 4- 9^ 0 hr X F2 ~ m'2 f'2 V " 2g \ mf2 1 F bL