Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse
Forfatter: L.F. Johanssen
År: 1897
Forlag: ALB. CAMMERMEYERS FORLAG
Sted: Kristiania
Sider: 110
UDK: 532
AF
L. F. JOHANSSEN
KAND. FILOS.
ALB. CAMMERMEYERS FORLAG
LARS SWANSTRØM
Søgning i bogen
Den bedste måde at søge i bogen er ved at downloade PDF'en og søge i den.
Derved får du fremhævet ordene visuelt direkte på billedet af siden.
Digitaliseret bog
Bogens tekst er maskinlæst, så der kan være en del fejl og mangler.
u
2 n rd I dpi = — 2 r dl vr o dvr.
(r
Den masse, som sættes i bevægelse af denne kraft, er 2 r dl dr g.
Følgelig biir accelerationen a, der er konstant
2 r — Vr p dl dvr
(r
2 r o dl dr
1
vr vr dvr = — a dr.
1 Vr dvr
(T dr
1 . TZ
__ vr2= —ar + K.
Nu er vr — 0, naar r = R, følgelig:
0 = — aR + K
K = aR.
Følgelig:
Vr2 = a G (R — r).
Fremdeles er vr = V = maxiinumshastigheden, naar r = 0; altsaa:
o V2
V2 = aGR; a = -^=-;
(tK
t,9 (R — r) tt2 n V2
vr2 ~ V" — vr2 = a Gr = —r.
K K
R
v 2 r
c R2
Den midiere udløbshastighed c erholdes ved at dividere det
i tidsenheden udstrømmende volum med udløbstversnittet. Man faar:
V 1
r = I — (R - r) 2 2/rr dr =
’fJ O li /2
8 . „ A V 8 T7
15 '' R 2 B7s 1 5 E '
C = ^V
Indsættes c = rv V, faaes:
1 5
Trykket pr i afstanden r fra axen ved rørets begyndelse
findes af formlen:
Vr2 — 2----Ptl hvoraf følger:
pr = P — - - Vr2 Q