Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

78 nærmer tempera- ved bestemmelsen gjør sig skyldig i af levende kraft. Sagen er, at man be- ser man saaledes, at temperaturen ikke kan blive konstant ved 2k 2 8 permanente gaser. Da imidlertid ,—= k 4 1 2 4 turen sig til at være konstant. Benyttelsen af en urigtig tilstandsligning af u og v er ikke den største feil, som man ved anvendelsen af ligningen om tilvexten Der er en feil af langt større betydnin nytter ligningen: d = sin a (11 — v d p —(a u + b u2) d 1 r paa en urigtig maade. I udtrykket for friktionsmodstanden -pr (au + bu2) dl maa u i tidselementet dt betragtes som kon- (^g) = °‘ Lisninsen stant. Men betragtes u som konstant, maa d biir følgelig: sin adl — v dp------(au + bu2) dl = 0. r Hastigheden ved bevægelsen gjennem et baneelement dl maa betragtes som konstant, og ligesaa tætheden; derimod biir hastig- heden og tætheden i det efterfølgende baneelement forskjellig fra hastigheden og tætlieden i det foregaaende. Man faar derfor ligningen: dp — (sin « — (au + bu2) — dl. F v Værdien af v bestemmes af den forhen fundne tilstandsligning: 2k 2k PV k + 1^P° vo k + 1, hvoraf findes: v = Vo ? = p»(P7) 2k Fremdeles er paa grund af kontinuiteten: n^ = tiu (?o; og da 1 1 , 11 Uo r C = — og oo = --------, biir— = — ■ følge hg gv gVo V Vo’ 68 k + 1 2k no ( po u = —— v = uo ( ~ Vo X p Indsættes dette, faaes: (k + 1 -^-P0“2E~- Vo vpo/ F 1 Vo P dl.