Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

79 Sætter man nn: sin « k + 1 O a Uq Vo p<> 2k F vo k + 1 O b no2 po 9 k F Vo = C, faar man: (k 4~ 1 g x Ap 2k — B------k|l| dL P 2k J Denne ligning kan integreres. Indsætter man værdien af vi- k 4-1 6 „ k = l,4 for permanente gaser, biir - = -^ og man iaar: dp = ( A p t~b—^r)dl p 7 7 6 z 12 t» v p T dp=‘ A p T — B p T — C J dl. 1 Sættes p 7 — z. altsaa p = z7, biir dp = 7z°dz og 7z7dz = (Az12 — Bz6 — C) dl 7z7dz Az12 — Bz° — C Det brudne differential kan integreres ved at opløse brøk- funktionen i sine faktorer. Det erholdte resultat egner si«? dog ikke til at benyttes ved beregninger. Man maa derfor nøie sig med tilnærmede resultater, naar ikke A og B er lig 0. Er der- imod A og B lig 0, faar man: k + 1 p 2k dp = — C dl Naar p = po, er 1 Naar p — pi, er 1 3 k + 1 2k -k± (4) 3F+iP1 2k ==“CL + 8TTip" 2k k + 1 — 0, følgelig: 2k 3VT1P« 2k = L, følgelig: = K.