Mekanisk Fysik
ELLER LÆREN OM LEGEMERS LIGEVÆGT og BEVÆGELSE

167 101. Elastiske Legemer. Tage vi nu det modsatte Til- fælde, hvor bægge Kuglerne ere fuldkommen elastiske, det vil sige, at de efter Stødet atter antage deres oprindelige Form, saa vil den levende Kraft, som bruges under den første Del af Stødet til at sammentrykke dem, frembringes igen, naar de udvide sig; vi faa derfor Ligningen V2MC2 -+• = ^MEB -+- VzmÄ2, som kan skrives M(H2 — C2} = m(c2 —A2); ved Division med Formlen i § 99, der kan skrives M(H- C) = m(c-/i), faas H + C — c + 7i, og af disse to findes rr __ 2 mc + (M- m) C H ~~ M+m __ 2MC—(M—m)c °® 1 M+m Disse Formler kunne prøves med Kugler af Elfenben paa samme Maade som de forrige. Ere Masserne lige store, faas H=c og C, det vil sige, Legemerne bytte Hastigheder. Er det stødte Legeme M i Hvile før Stødet, faar man 2mc h _ _ Dersom M tmige er ________ M+m 0 M +m uendelig stor i Forhold til m, det vil sige, at M er ubevæge- lig, bliver h = — c, ellor med andro Ord, et elastisk Logomo, som træffer en fast elastisk Væg i normal Retning, springer .tilbage med samme Hastighed, som det kom med. Stødei det derimod an under en Vinkel, idet det bevæger sig i Retning A B, maa vi opløse Hastigheden B C i ..... to, en tangential, som vedvarer ufor- andret, og en langs Normalen, som e^— forandres til en lige saa stor i mod- _ sat Retning. Efter Stødet kan Lege- Fig. 145. mets to Hastigheder derfor afbildes ved Linjerne BE og BD\ som give en Resultant B C1, der danner samme Vinkel med Fladen Isom den oprindelige Hastighed.