Mekanisk Fysik
ELLER LÆREN OM LEGEMERS LIGEVÆGT og BEVÆGELSE

_____ ________ 171 Kurvens hule Side. Forestiller Fig. 149 f. Eks. en Kaste- bevægelse, ser man, hvorledes Tyngdekraften kan opløses i de to nævnte Komposanter. Tænke vi os et vandret Ror bøjet som en Ellipse og en lille Kugle, som løber inde i det, vil denne bevæge sig med jævn Hastighed, hvis der ingen Gnid- ning er, og den eneste bevægende Kraft er Rørets Modtryk mod Kuglen, som vi vide er normalt. Holdes Røret derimod lodret, vil den bevægende Kraft være Resultanten af Mod- trykket og Vægten, og i det Tilfælde vil ogsaa Tangential- kraften faa en bestemt Værdi i ethvert Punkt af Banen. 105. Normalkraft eller Centri- petalkraft. Vi ville her kun tale om _________ det simpleste Tilfælde af krumlinet c r Bevægelse, nemlig den, som foregaar / i en Cirkel med jævn Hastighed, saa / Tangentialkraften er 0. Vi stille os / da den Opgave at finde, hvor stor ; Normalkraften K maa være for at / bevæge en lille Masse m med Hastig- / heden h i en Cirkel med Radius r. 1 Paa Grund af Inertien vilde Legemet i en uendelig lille Tid t gennemløbe Vejen A B med jævn Hastighed, og , for at Legemet kan blive paa Cirklen, ■ maa Normalkraften derfor i samme Tid bevæge det et Stykke A C, saa- ledes at Figuren A B D C bliver et Parallelogram. Da Normalkraften ikke / forandrer sig, sker Bevægelsen A C ; K ' med Accelerationen —, og man har . m 0 derfor, naar den lille Vinkelbevægelse« Fi§-15°- udtrykkes i Buemaal, ht = AB = rtga = r a off 1/9—= A C = r (1 —cos a) — 2 r sin2 V2 « = 1/2 r«2, 0 m hvoraf ved Elimination af a „ m h2 M = ------• 1