Teknisk Statik
Anden Del

§ 45. 242 on)(L~■ #«a = tA(3-2n), o — Alt . _ 1 _ 1 ,a(l-n)3(3 + n). &bb — g b h (3 2 n), o cc g h , Faktoren 1 :EI er udeladt i alle disse Udtryk: Ensformig Belastning v paa AC giver: v 1 ,2 4 — n3 I h 4 — n3 Xa~ 16Vh 3 —2n’ Xb 8Vh' b 3 — 2n’ v 1 k n34-2n2 —6 Xc ~ 8 Vh (1 — n)(3 + n)’ k (KO) (140a) hvoraf følger: Ma-----^-X.->r\bXtA-X^, MB=—X. — tlbX,, + X,-i]. (1406) Naar disse to Momenter samt den vandrette Reaktion i B (som er lig Xe) ere bekendte, er det simplest for Bestemmelsen af Spæn- dingerne i Gitterstængerne o. s. v. at betragte Hovedsystemet som simpelt understøttet i A og B (fast i A, bevægelig i B). Spændin- gerne i EF og GH findes ved Momenterne med Hensyn til C og D, som ere (140c) Ved at sætte n=0 faar man Formlerne for den Konstruktion, der fremkommer, naar man borttager Stængerne EF og GH og gør Forbindelserne ved C og D stive; man finder her: MÄ = —i\vh\ MB= + lvh\ Mc= + ^vh\ MD==-^vh*-(UV) Belastning med en Enkeltkraft V i C giver: = V(h-V), Xb = V^L, XC=^V, (142) hvorefter man finder MA og MB ved Formlerne (140b) (kun maa man i Udtrykket for MA erstatte — med—Vh) og Spændin- gerne i EF og GH ved (140c). For n = 0 bliver: __ ma = 4- Mb = + Mc= - Mn = i Vh. (.143) b. Lodret Belastning paa Spærfaget. I de Tilfælde, hvor Spærfaget er forbundet med Søjlerne ved Charnierer (som i Fig. 163—170), er den lodrette Belastnings Indvirkning paa Søjlerne sædvanligvis ikke af videre stor Betydning. Principielt er Bereg- ningen simpel nok; Spærfaget (f. Ex. i Fig. 163 og 164) fungerer som en To-Charniers-Bue paa elastiske Understøtninger, og det vil derfor være naturligst at indføre Horizontaltrykket som den overtallige