44
Andet Tillæg.
§• 5-
. ? Vi ville giere Bmg af der allerede sagle, for at fte del« Nyn,.
Cr en altid '
«gedan virkmde^ 6mov undersøge, hvad Henseende Hastigheden faner til Rummer
Kraft, som i det foromtalte Tilfælde, da Tyngden eller en anden saadan Krnft
Tyngden hos os, , 1 '
da bliver Liahe- virker, og naar den virker som her hos os, altid eensdan og lige stmk,
leR»gd?”dv. p
I dette Tilfælde bliver en bestandig Stsrrelft. Thi p kan ellers vare
given i foranderlige Srsrrelser, algebraiffe eller transcendentale oq
bestandige, fom man selv vil, og enhver given enkelt Tilfælde det
Udfordrer. Sættes da da forandres saaledeS Ligheden ~ dt
= dv til denne anden
nydt = d*v. '
som er den simpleste, men fast nyttigste Tilfælde afalle.
§ . 6.
Den alminde» For vi NN kunne deraf udlede, hvad vi ville, i Henftende til
km Rummet og Rummer, der igiennemlsbeS; maa vel agtes, at dertil behoves en
^EÄm"S«tniug , hvilken viser, hvad Forhold Hastigheden haver til der
Tld«r^--v^Rum, som igiennemlsbeS i en uendelig liden Tid. Da nu i denne
sidste Hastigheden altid er eensdan, faa er Rummer i Forhold med
Hastigheden multiplicert med Tiden, og altsaa, om Hastigheden kaldes
Tiden , fom for et uendelig lider Stykke Rum, som igim-
nemlsbes udi Tiden dt, dy. Da bliver
dy = vdt. §. 13. ForelceSn. (*)
____________________________________________________________________________________________ §. 7.__________________________________
(2) VU man, at den Lighed dy — vdt stal værea sit Slags den alleralmin-
deligste, da bliver y = fvdt, hvor Hastigheden v kan være, hvad den
stal, eller, som man kalder det, hvad for tn Function af Srsrrelser, som
man vil, af algebraiske fsranderli-e 09 bestandige, af transcendentale,