Metallernes Teknologi I, Optegnelser til Forelæsninger

b. Varmetransmision 3. 1. Vi kan faa overført varme ved: a. berøring og ledning, b. convektion. c. straaling. a_._ Vi har varmetransmision ved berøring, nar vi f.eks. har et eller andet enme liggende paa en hærd. Den mængde varme, der kan overføres paa denne maade er næsten ubegrænset paa de steder, hvor vi har direkte berøring. Har vi ikke direkte berøring, vil mellem- rummene (sti liestaaende luft) virke isolerende, og den overførte varmemængde er da begrænset. Naar vi har faaet overfart en del varme ved berøring* vil denne varme hurtigt forplante sig i emnet ved ledning. fig* 21. Den mængde varme, der transporte- res gennem et legeme ved ledning, er udtrykt ved: Q - 1. F. (ti-t2)/s hvor: 1 = varmeledningsevnen F = emnets areal s = emnets tykkelse t]_= temp, paa den ene side temp, paa den anden side 1 er ikke nogen konstant, men er afhængig af legemets gen- nemsnits temp . naar det drejer sig om vore materialer til ovene. 1 er lig med: chamottesten 0,6+0,0004.t silicasten 0,6+0,0006.t kul 0,6+0,0008.t aim.murværk 0,45+0,0005.t carborundum 2,3+0,00® isolersten 0,1+0,0002.t s tillestaaende luft 0,189+0,000043.t Naar vi ser paa disse tal, kunde vi fristes til at anvende stillestaaende luft som isolationslag, men som tidligere emtalt, vil det ikke være godt, idet luften nemlig ikke vil vedblive at være stillestaaende, da der vil føres forskellige mængder varme gennem laget paa forskellige steder af dette. Luften kommer derfor i bevægelse, og den store isolationsevne er blevet formindsket betydeligt. Vi faar en isolationsevne, der nærmer sig meget til isolationsevnen for stillestaaende luft, naar vi anvender alminde- ligt tørt sand som isolation.(den stillestaaende luft mellem kor- nene ). Varmeledningen gennem flere legemer: fig. 22. Vi regner med samme temp, i de sammenstødende flader. «i = li-F. (t1vt2) /S1 ^2 • 12-F- (t2+t3) /*2 Den samlede varmemængde: Q.F.----------1-----_ (t1+ta) + «2 <• a3 11 T2 T3