Metallernes Teknologi I, Optegnelser til Forelæsninger

-6- sammenligner vi denne sidste formel med den først i dette afsnit fundne, vil vi se, at hele bevægeIsesmængden er tabt, vi har imidler- tid ikke taget hensyn til den trykforøgelse, vi naturligvis har faaet paa grund af rørmodstandene fra tilgangen til afgangen for luften, (hvirvler i kanalerne, vil ogsaa give anledning til tab.) fig.37 . i forrige tilfælde saa vi,at vi tilsyneladende vilde faa tabt hele luftmassens bevægelsesmængde, ind- retter vi os som skitseret i fig.37 vil vi ikke faa noget nævneværdigt tab, da der ved ejektorvirkningen vil suges en del luft ind i det videre rcfr fra luften udenfor. den luftmængde, der suges med, kan beregnes paa følgende maade: bevægelsesmængde i det snævre rør = bevægeIsesmængde i det videre rør. dette giver: ((Fi.v01.f0/g.(l + uT)).v01 - ((F3.vo2.fo/g(l + uT)).vo2 af denne ligning findes vog og luftmængden M bliver da: u = F2-vo2 4 F1-VO1 friktioner. skal vor luft passere en bøjning, fig.38 som den i fig. 38 viste, vil vi faa et ekstra tryktab, idet vi skal tilføre denne en bevægelsesmængde i pilens retning (røde pil). har vi en bøjning paa 90 grader vil hele bevægeIsesmængden tabes ved luftpartiklernes stød mod rør- væggen, og vi maa derfor foretage en fornyet akseleration af luft- massen . fig.39 . i vore kanaler vil vi have en mod- stand, som vi regner prop, med v2. længden af det bestrøgne areal: med arealets tværsnit. tab = k.vs.0.L/A hvor k er en konst, der afhænger af stoffet, v er hastigheden, 0 er overfladearealet, L længden af ka- nalen og A er tværsnitsarealet. vi indføre vQ = v/(l + uT) og faar: dH » (k.v^.0.L/A).(l + uT)2 for aim. murede kanaler er k lig med: v = c1 4- 0,274.0/vo.F 44 for berappede kanaler er = 14.10 - raa sten er c-^ = iq.io^4 - gamle kanaler er = 21.10~4