En Metode til Bestemmelse af Molekularvægten af meget smaa Luft- eller Dampmængder
Forelagt i Mødet den 20. Februar 1914

Molekular Strömung und innere Reibung s Strömung der Gase. 107 Strömt>das Gas durch eine annäherungsweise zylindrische Röhre, deren Querschnitt eine beliebige Form hat, und ist eine der Querschnittsdimensionen der Röhre im Vergleich mit der mittleren Weglänge Wer Gasmoleküle verschwindend klein, wollen wir ein Röhrenstück von der Länge d l betrachten und den Umkreis eines Normalachnittes an dieser Stelle mit o und das Areal desselben mit A bezeichnen. Die von einem solchen Röhrenstück in der Zeit dt empfangene Bewegungsgröße in der Richtung der Oberfläche wird dann sein ~Nm Qv o dl dt. o J In diesem Ausdruck wird das spezifische Gewicht der Luft Nm = g gesetzt, und die mittlere Geschwindigkeit ß kann infolge des Maxwellschen Geschwindigkeitsverteilungsgesetzes aus der Gleichung p = tt/(8) Nm I22 bestimmt werden, wo p den Druck bezeichnet. Man erhält dann die Bewegungsgröße Nm Qv o dldt = -- ]/'n o 1/ p v o dldt. ö y 2 ' y (j Vorausgesetzt, daß die Röhrenwand odl die ganze Be- wegungsgröße empfängt, die vom Druckfall — (dp[dl}dl hervorgebracht wird, d. h. die Bewegungsgröße — A(dp/dl} dldt, erhält man also -i Fp a dp o y 2 s y () dl Für die Gewichtmenge Gas G, die in der Zeiteinheit durch einen Querschnitt der Röhre strömt, hat man G = Agv, wes- halb man aus' obenstehender Gleichung findet G — 8 1/2 i/? dp 3 y n y p 0 dl Wird die Gültigkeit von Mariottes Gesetz vorausgesetzt und das spezifische Gewicht des Gases bei der gegenwärtigen Tem- peratur und dem Druck 1 Dyn/cm2 qx genannt, hat man glp = Oj und also r 8 1 /2 i/ dp Bezeichnet man die durchströmende Gasmenge nicht durch 8*