OHMS LOV.
39I
i = S = k‘p'-^ s.
I L
Heraf følger, at
Zz X . Vi
— A - kS> A A - k<s’
°g altsaa
A — A = ? (j3 + X-. .sø-
sættes nu 1/iS = r, 1‘jk‘S — r‘, haves altsaa
Er en Cylinder sammensat paa samme Maade af flere Cylindre
med Modstandene r, r‘, r“, . er Strømstyrken i, og Forskellen
mellem Spændingerne ved Cylindrens Endeflader lig K, haves altsaa
V— i[r + r‘ + r" + •
Størrelsen r + r‘ + r“ + .som er Summen af de enkelte Lederes
Modstande, kan altsaa betragtes som hele Cylinderens Modstand.
Er en Ledning sammensat af flere cylindriske Ledere med ulige
Tværsnit, kan Ohms Lov strengt taget ikke anvendes paa den,
eftersom Strømmens Tværsnit forandres ved Overgangen fra den
ene Cylinder til den anden; ere Cylindrenes Længder imidlertid
store i Forhold til deres Diametre, hvilket er Tilfældet ved de
^mindelige elektriske Ledninger, faa de Uregelmæssigheder, som
indtræde ved Overgangen fra den ene Leder til
kendelig Indflydelse paa
Har Lederen ikke Cylinderform, vil det
i Reglen være vanskeligt at beregne dens
Ledningsmodstand. Vi skulle her kun op-
holde os ved et simpelt Tilfælde, som har
nogen Vigtighed. Lad Lederen være begræn-
set af de to konaksiale cirkulære Cylinderflader AB og CD (Fig. 143)
med Radierne Ä, og /<, og af to plane Snit, der staa vinkelrette
Paa Aksen, og hvis indbyrdes Afstand er H. Holdes Fladen AB
ved Potentialet medens Fladen CD har Potentialet/,, saa vil
der gaa en elektrisk Strøm fra AB til CD, hvis vi antage, at p,
er større end pv Modstanden r, som Strømmen vil have at over-
vinde, er da
Fig- 143-
den anden, dog ingen
Ledningsmodstanden.