! *
\*|
»f;
k* ,
Oo
'O
K)
OHMS LOV.
f >■-
' .fe
fe
i
SS-
—•)
» s
>0
tQ
C
o
GTQ
3
>3|^
I det foregaaende har der kun været Tale om Modstanden
i metalliske Ledere; i Hovedsagen følger Ledningen i Vædsker
ogsaa den samme Lov; hos Luftarterne iagttages derimod meget
afvigende Forhold, som det hidtil ikke har været muligt at hen-
føre til simple Love.
Lad nu (Fig. 144) være et galvanisk Element, bestaaende
af en Zinkplade Zn og
Kar
ere
Der
den
som
Kvadrantelektrometer, kaldes V-, V er da
Elementets elektromotoriske Kraft. Vi an-
tage, at den opstaar i Berøringsfladen mellem
Kobbertraaden CB og Zinkpladen Zn\ man
har da V = Zn\Cu. Forbindes nu C og F
med en Kobbertraad G, saa vil Elementet og Lederen gennem-
løbes af en elektrisk Strøm 1. Den gaar fra A gennem Zinkpladen,
Vædsken, Kobberpladen og Ledningen hen til Punktet B. Ifølge
Ohms Lov have vi da, idet den hele Ledningsmodstand, som
Strømmen har at overvinde, kaldes r, at
V = ri.
Fig. 144.
en Kobberplade Cu, der staa ned i et
med fortyndet Svovlsyre. Til Pladerne
Kobbertraader.e BC og EF loddede,
vil da være en større Spænding i Traa-
EF end i CB\ Spændingsforskellen,
kan paavises ved Hjælp af Lord Kelvins
Et galvanisk Elements elektromotoriske Kraft er altsaa lig Pro-
duktet af Strømstyrke og Modstand. Da den elektriske Tilstand
holder sig uforandret, kan Strømmen ikke standse ved B; den maa
gaa fra B til A; den elektromotoriske Krafts Virksomhed bestaar
netop i at føre Elektriciteten fra den lavere Spænding i B over
til den højere Spænding i A.
Det er her antaget, at Spændingsforskellen i det nævnte
Element alene findes ved Berøringsfladen mellem Zink og Kobber;
antager man, at den enten helt eller delvis findes ved Berørings-
fladerne mellem Vædsken og Metallerne, kommer man dog selv-
følgelig til samme Resultat.
Rigtigheden af Ohms Lov kan paavises ved simple Forsøg,