KATODESTRAALERNES TEORI. 523
Tangenten til Banen i E‘ vil ramme CF i Punktet O, som ligger
midt imellem D og E\ man har altsaa
FF' _ EE‘ _ XI
~OF “ \1)E " E
Man ser altsaa, at FF' bliver proportional med Produktet af den
elektriske Kraft X og Kondensatorens Længde Z, hvilket ogsaa
viser sig at være Tilfældet.
Vi skulle nu se, hvorledes man kan beregne den Bøjning,
Katodestraalerne lide, naar de bevæge sig i et magnetisk Felt.
Den paa et Strømelement virkende Kraft er S. 381 udtrykt ved
k =■ -^Fids sin qo.
Vi tænke os nu, at Strømmen fremkommer ved, at Lederen, hvis
Tværsnit kaldes S, er fyldt med positiv Elektricitet med I æthed
? og Hastighed h. Gennem Tværsnittet S gaar der da i Sekundet
en Elektricitetsmængde
i = /iSq.
Indsættes dette i Udtrykket for k, faas
k — ^FhSfids sin <p.
Men QSds er den Elektricitetsmængde q, som findes i Stykket ds
af Lederen, altsaa er den søgte Kraft
k — ^hFq sin <p,
hvor q er udtrykt i Coulomb. Skal q udtrykkes i elektrostatiske
Enheder, og er den lig « saadanne, haves « = 3- ioa ■ q. Sættes
D = 3 . io10, faas altsaa, at den søgte Kraft er lig
hFf. sin <p
Lader man nu Katodestraaler gaa gennem et konstant mag-
netisk Felt, kan man paa lignende Maade som foran finde, hvor
meget de ville bøjes. Forestiller i Fig. 233 A Nordpolen, ->
Sydpolen, saa vil Straalerne bøjes ud af Papirets Plan og danne
en Cirkelbue, hvis Radius R kan findes saaledes. Den paa Ka-
todepartiklen virkende Kraft staar vinkelret paa dens Bevægelses-
retning os' er
hFt ydt
■ 7, ~ R’ uh FR'