DOBBELTBRYDNING I KRYSTALPLADER.
645
retningen OX. Her er Hovedsnittet altsaa det paa Pladen vinkel-
rette Plan, som gaar igennem OX. Svingningstilstanden i det ind-
faldende Lys udtrykker vi ved tz sin 2nZ/7’; vi opløse den i to
Komposanter. af hvilke den ene, x, er parallel med Hovedsnittet OX,
medens den anden, y, er vinkelret paa Hovedsnittet. Idet Lysbevæ-
gelsen rammer Krystalpladen, tænke vi os den altsaa bestemt ved
. 2nt . . 2ttt
x — a cos « sin J = « sin « sin y. .
Er Pladens Tykkelse d, og de to Brydningsforhold n0 og ne, vil
Svingningstilstanden i det Lys, der samtidig træder ud af Krystal-
pladen, være given ved
. 211/ ned\ . . 2n l n„d\
x — a cos a sm ( i—-------, y = a sin a sin -= t-------,
1 \ v) 1 \ v /
idet v er Lysets Hastighed i det tomme Rum. For Kortheds
Skyld sættes
231 / n, d\ 2ir (n, — n,\ d
-, K — — = <P, -----* L =-8;
1 \ v / /.
vi have da
x — a cos a sin g, y — a sin « sin (y + Ô).
Vi søge nu Svingningstilstanden 5 i Retningen OD, der danner
Vinklen ß med Hovedsnittet. Vi faa, at
s = x cos ß + y sin ß = a (cos a cos ß sin <p + sin a sin ß sin (y -f ö)).
Dette kan omskrives til
«Vcos2 a cos2^ + sin3 « sin2ß + 2 sin « cos « sin ß cos ß cos <5 sin (g> + e).
Da Vinklen e ikke faar nogen Betydning her, behøve vi ikke at
søge Udtrykket for den. Vi skulle nu undersøge nogle simple
Tilfælde. Størrelsen (ne — nyd kaldes Vejforskellen. Er den et
helt Antal Bølgebredder, bliver cos <5 — 1, og Intensiteten af Lyset
er da
I = d.‘ cos (a — ß\
For ß = a er Z— a2, for ß = a + 900 er I— o. Lyset er altsaa pola-
riseret, Svingningsretningen forandres ikke ved Gennemgangen
gennem Pladen. Er Vejforskellen derimod et ulige Antal halve
Bølgebredder, bliver cos <5 =— 1, Intensiteten altsaa
I— a2 cos2 (a + ß).