82
LUFTARTERNES KINETISKE TEORI.
rødderne af Vægtfylderne. Kaldes Hastighederne », og u2, Vægt-
fylderne og q>2, har man altsaa
ii
1 « I
Ere m, og m2 de tilsvarende Molekularvægte, har man ogsaa, at
■.m2 = <p1-.<f2,
hvilket fører til, at
m2u2.
Man kan altsaa sige, at den levende Kraft, som Luftarternes Mole-
kyler besidde, er den samme for alle Luftarter ved samme Temperatur.
vi antage, at den
Fig. 25.
LUFTARTERNES KINETISKE TEORI. Grahams Under-
søgelser føre altsaa til at betragte en enkelt Luftart som bestaaende
af Molekyler, der alle bevæge sig med samme Hastighed. Vi
skulle nu se, om Luftarternes andre Hovedegenskaber kunne ud-
ledes ved at gaa ud fra disse Forudsætninger.
Mariottes og Gay-Liissacs Love. For Simpelheds Skyld ville
betragtede Luftart findes i et Rum, der har
Form af en Kubus som AE (Fig. 25), dens
Kant har Længden a, dens Volumen er V. I
denne Kubus findes N Molekyler, hver med
en Masse m og en Hastighed u. Disse Mole-
kyler bevæge sig i alle mulige Retninger; de
støde mod Grænsefladerne og kastes tilbage
fra dem efter Lovene for det elastiske Stød.
Den samlede Virkning af alle Stødene er Tryk-
For at lette Beregningen af Trykket antages,
at Bevægelserne ikke, som det i Virkeligheden er Tilfældet, gaa
i alle mulige Retninger, men kun i de ved Kanterne AB, AC og
AD bestemte Retninger. I Retningen AB bevæge da | N Mole-
kyler sig. Naar et Molekyl rammer Fladen BE, kastes det tilbage.
Det havde Bevægelsesmængden mu i Retning AB og faar efter
Stødet Bevægelsesmængden mu i Retning BA-, Væggen BE har
altsaa meddelt det Bevægelsesmængden 2mu i Retning BA. Et-
hvert Molekyl rammer BE et Antal u^2a Gange i Sekundet og
modtager altsaa i Sekundet en Bevægelsesmængde
u mu2
2 mu---=-----
2a a
ket paa Væggene.