LUFTARTERNES KINETISKE TEORI. 5
i Retningen BA. Da der er N/$ Molekyler, hvormed det samme
er Tilfældet, bliver den hele Bevægelsesmængde, som BA med-
deler Luftmassen i Sekundet, lig
Nmu3
Kaldes Trykket, som Fladeenheden udøver paa Luften, p, har
man altsaa
, Nmu2
pc? ■==----
t>a
eller da cP ~ V ,
pV=\Nmu\ W
Da TV, m og u antages konstante faas altsaa, at//- er konstant,
Mariottes Lov kan altsaa udledes af denne Teori.
Anvendes (Cfö) Systemet er, som det er vist S. 53, den at-
mosfæriske Lufts Vægtfylde q lig
0 = '-2759 - ’ ° 9 ! Z-f
Et Rumfang V af en Luftart med Vægtfylden <jP har altsaa en
Vægt ppg, ; i nærværende Tilfælde er Luftmassens Vægt lig /7Z>
man faar altsaa, at
_ cfpV
Nm =1.2759 ' 10 9 F+aZ’
Herved faas af (a), at ______
i /i + at
u = 48500 y •
Indføres den absolutte Temperatur faas, at
48500 (b)
Heraf ser man, at Molekylets Hastighed forholder sig omvendt
som Kvadratroden af Luftartens Vægtfylde, hvilket stemmer me
Grahams Iagttagelser. Endvidere forholder Hastigheden sig lige-
frem som Kvadratroden af den absolutte Temperatur. Under denne
Forudsætning følger Luftarterne Gay-Lussacs Lov.
Naar Temperaturen O og Vægtfylden cp ere givne, kan °
kylernes Hastighed u findes. Man finder f. Eks., at denne Has ig-
hed ved o° C. er:
6*