Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

Vexelstrømme i ohmsk modstand. 29 Kapitel IL A. Vexelstrømme i ohmsk modstand. (Ohms lov). Den bekjendte naturlov, hvorpaa saa at sige hele ligestrømtek- niken er bygget, er den ohmske sætning eller Ohms lov, saa kaldet efter dens opdager. Inden vi gaar over til at behandle denne lov, vil vi i korthed gjentage etpar af elektrofysikens fundamentale begreber.1) En leders modstand er afhængig af dens material, temperatur, længde og tværsnit. Modstanden ved samme material og samme temperatur er propor- tional lederens længde, og omvendt proportional dens tværsnit. Ved samme tværsnit er: R'. Ry = l : ly og ved samme længde: R‘.Ry — Sy’. S Ligeledes er R = y (26) S y er den specifike materialmodstand og er modstanden i en traad paa 1 m. længde og Imm2 tværsnit ved 0° C., af det betræffende material (/ for kobber = -^\ OO ) Modstanden vokser med tiltagende temperatur. Temperaturkoefficienten ß er den størrelse maalt i ohm, med hvilken en modstand paa 1 Q tiltager, naar dens temperatur tiltager med 10 C. (ß for kobber 0,0038). Er en kobbertraads modstand ved 15° G. 5 Q, saa er dens modstand ved 16° C.: 5 4- 5.0,0038 = 5 (1 + 0,0038) = 5,019 Q og ved 40° C: 5 (1 ff 0,0038.25) = 5,475 Q Betegner vi modstanden ved 6° med og ved 7'° med R r, saa er: Rt = Ro (1 ff ß T) (27) 1 Ro=T-~ Det følgende forudsættes som bekjendt; jeg har kun taget det med, fordi det hører ind under Ohms lov.