Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

30 Vexelstrømproblemernes grafiske og analytiske behandling. Ifølge (26) er: RT = rf(l + ß T) (28) Den ohmske lov lyder i sin enkle form: Strømstyrken er proportional den elektromotoriske kraft og omvendt proportional lederens modstand. t E J (29) Indsættes (26) i (29) saa er Tager man temperaturen i betragtning, saa er: j E yd(l +ß T) I det foregaaende er der forudsat, at strømkilden ingen indre modstand havde; med andre ord, at klemmespændingen var lig den E.M.K. Har strømkilden en indre modstand saa er, da strømkilden og den ydre modstand (belastningen) er forbundet i serie, potential- faldet fra den E. M. K.’s frembringelsessted til klemmerne. . e = J.ri Klemmespændingen e er den E. M. K. minus potentialfaldet. Dette gjælder naturligvis kun for ligestrøm. Vender vi efter dette lille intermezzo tilbage til vor vexelstrøm, saa er det os klart, at ogsaa vexelstrømmen i en ohmsk modstand, f. ex glødelamper, er strømmen direkte proportional, d.v.s.: tiltager spændingen, saa tiltager ogsaa strømmen, og omvendt. Fig. 15. Dette kan vi gjøre os anskueligt ved den — grafiske fremstilling fig. 15; E er spæn- Æ-A dingskurven, J strømkurven; vilde vi frem- / \ stille dette strøm- og spændingsløb vektorisk, Z—•—V—•— saa erholder vi to linjer' der fuldstændig / dækker hinanden. 'v/ Vi er altsaa komne til følgende vigtige resultat: Den vexel- spænding, som overvinder den ohmske modstand, er i fase med strømmens vektor.