Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

34 Vexelstrømproblemernes grafiske og analytiske behandling. Indsættes værdierne for Es og Er> saa er: E — \~J2 . R'2 E co2 LEJ2 E = J]/ R2 + (w i)’ Opløses denne formel for J, saa er: E J = I /.f *> Dette er den for vexelstrøm udvidede Ohms lov. R betegner man med Rsistans, (a> L) med inductans og R2 + (m L)2 med impedans. Af fig. 18 fremgaar, at forskyvningsvinkelen ep kan bestemmes som følger: (ti L J tg .<? = -j-r- tg<p = °E (32) Det fremgaar af formel (31), at strømmen er mindre, end den ifølge Ohms lov, formel (29), skulde være. C. Vexelstrømmes effekt. En vexelstrøms momentane effekt er givet gjennem produktet af den øieblikkelige strøm i og spænding e. Pmomentan & • Det nytter os imidlertid lidet at kjende den momentane effekt, da kun den midiere effekt for os kan være af interesse. For nu at finde den midiere (effektive) effekt, vil vi antage to lige vexelstrømme J fig. 19, der har en gjensidig forskyvning af 90°. Disse strømmes aarsag er to lige vexelspændinger E, der ogsaa gjen- sidig er forsky vet om 90°; og hver spænding er foran sin resp. strøm om ir e2 i2 er inomentanværdier.