Forelæsninger over Moderne Skibsbygningskunst

381 hvor r findes som vist i Fig. 482; indføres dette i Ligningen, faar man: y = r cos (62), X —Vt a . x —Vt . o n y — r cos —T, cos ß — r sin ——— sm/î, eller : R H /x-Vt ! /A ......................... R + ..................... som ved Sammenligning med den almindelige Ligning for en Bølge, x__________V t y = rcos———, viser, at man her har Ligningen for en Bølgeform R med Højde 2 r; endvidere ser man ved Sammenligning med de to Ligninger, hvoraf (62) er en Kombination, at Abscisserne til Toppene °g Dalene findes saaledes: r. „ , X.—Vt , . X,—Vt ror den 1ste Bølge, cos „-----=±1, o : p—— p?r, K K x1 = p R-|-Vt. X —Vt X,—Vt ror den 2den Bølge, cos ‘ 2 --= + 1, ø: a p--= p7r, K H x2 = p/r R + Vt. v , , , /x— Vt , A . . X—Vt , n r or den komb. Bølge, cos I—j-f- /S I=+1, o : —p--1- ß — p n, x —p/rR-j-Vt —/SR, altsaa falder Toppene og Dalene i den kombinerede Bølge ikke sam- men med de oprindelige Bølgers Toppe og Dale. For o — 0, faas: r2 = r/ + r2s + 2 r1r2, r = ri+r2! ø: Bølgerne forstærker hinanden saa meget som mulig, men i saa Tilfælde falder Toppene ogsaa sammen i de to oprindelige Systemer, se Fig. 482. For — n, faas: r2 —r/4-r,2 — 2r1r2, r = rt—r2, K ø: Bølgerne svækker hinanden saa meget som mulig, idet Toppene i det ene System falder sammen med Dalene i det andet, og vil for rx=r2 frembringe r = 0, o: Hvile. Disse sidste Resultater har Betydning ved Skibenes Fremdriv- ningsteori.