Lastverteilende Querverbände

32 si's. qj II ■- I” Is "* § >—-' I « I CQ |°< 17 —L <7 & _J= 1 T“ M I”. J tn -1 + g S T S |^ § + II S s L œ h « o 7 t~ =” = i I __ ~ >Q !N Il s II I 7 5 7 7 S S' Js d5 II i + i i >: Si — ''~' c c Durch sukzessive Rückrechnung erhält man Mn-i = + 2,78461 • = Mn+i, k2 usw. die in Tabelle 14, Iste Spalte, gegebenen Zahlen. Die aus diesen Momenten gebildeten Q- und Ä-Koeffizienten sind in Tabelle 14 angegeben. Durch Vergleich mit den in Tabelle 6—13 gege- benen Koeffizienten sehen wir, dass die letzteren sehr schnell gegen die hier gefundenen Grenzwerte konvergieren; ein Unterschied von den Kurven Fig. 10, welche für einen Balken mit 10 Feldern gelten (Erhe- bung der Mittelstütze), kann graphisch gar nicht bestimmt werden, und die entsprechenden Kurven für Balken mit 6, 7, 8 Feldern stimmen ebenfalls ausserordentlich gut. Den oben berechneten Koeffizienten für den unendlich langen Balken können deshalb allgemeine Gültigkeit für die Bewegung aller Knoten, welche nicht zu nahe den Balkenenden liegen (d. h. etwa 4—5 Felder davon entfernt), zugesprochen werden. Liegt der sich erhebende Knoten nahe den Balkenenden, muss man für lange Balken (n 10) die entsprechenden Koeffizienten, welche für einen Balken mit 10 Feldern gelten, benutzen; für kurze Balken gelten die für diese Balken speziell berechneten Koeffizienten. Für die langen Balken spielt es natürlich fast keine Rolle für die Koeffizientenwerte entsprechend einer Erhebung eines Knotens nahe dem Ende des Balkens, ob das zweite Ende des Balkens in einer Ent- fernung von 6 oder 10 Feldern von dem sich erhebenden Knoten liegt. Um dieses noch klarzulegen sollen für den unendlich langen Balken die Koeffizienten, welche einer Erhebung um 1 des Knotens 0 (Ende des Balkens) entsprechen (Fig. 11b), berechnet werden.