Forelæsninger over Moderne Skibsbygningskunst

— 311 Modstand mod Bevægelsen; men da det sidste Arbejde i Reglen ikke tages med i Beregningen, vel nærmest paa Grund af Vanskeligheden derved, vil man ved Bestemmelsen af den Krængning, som Skibet underkastes ved en given tilført Energimængde, der f. Eks. kan skyl- des et pludseligt Vindstød, erholde som Resultat en større Krængnings- vinkel ved Beregningen, end Skibet underkastes i Virkeligheden; føl- gelig er man paa den sikre Side ved en saadan Opgaves Løsning. Ifølge ovennævnte faar män derfor, se Fig. 411. Dynamisk Stabilitet ved 0° = P(B1z —BG) = P(B1R + BGcose —BG) = P (B1R — BG (1 — cos 0)), idet vi her udelader de Tilfælde, hvor G ligger lavere end B. Pro- jicerer man først BB; og bb, paa en lodret Rotationsplan gennem det oprindelige B, og dernæst paa en lodret langskibs Plan, vil For- holdet mellem de sidstnævnte Projektioner være det samme som For- holdet mellem disse Liniers sande Længder, følgelig ei. J o: B R = ^(bh4~ bjhJ- bbx P bh H-bih! P Indsætter man denne Værdi for BtR i ovennævnte Udtryk, faar man : . Dyn. Stab, ved 0° = P (g (bh + — BG (1 — cos ø)).........(28), der kaldes Moseley’s Formel. Den har megen Lighed med Atwood’s Formel (24) for statisk Stabilitet. Beregningen af den statiske og dynamiske Stabilitet kan derfor, som vi senere skal se, udføres ved omtrent analoge Metoder. Parentesstørrelsen i (28) kaldes hyppigt den dynamiske Stabilitetsarm. __ 302. Dynamisk Stabilitet bestemt ved den statiske Sta- bilitetskurves første Integralkurve. Lettest bestemmer man den dynamiske Stabilitet derved, at den tilførte Energimængde maales ved det Arbejde: At overvinde Skibets statiske Stabilitetsmoment, der i dette Tilfælde optræder som et Modstandsmoment. Det udførte Arbejde ved Drejning af et saadant variabelt Modstandsnioment fra en Kræng- ningsvinkel cp til en Krængningsvinkel ($p + dy), for hvilken uendelig lille Bevægelse Momentet er at betragte som konstant, kan ud- trykkes ved: P Gz dy, og hele det udførte Arbejde ved Krængning fra den oprejste Stilling til en Vinkel 6, bliver følgelig: ,,ß P \ Gz dy. Dette Integral kan man finde ved Hjælp af den statiske Stabilitets-