Forelæsninger over Moderne Skibsbygningskunst

355 Anm. Da p er Trykket pr. Fladeenhed, kan omsættes til V2 den Vædskesøjlehøjde S, der kan frembringe dette Tryk, kan om- sættes til den Højde s, hvorigennem en Partikel skal falde i frit Fald for at opnaa Hastigheden v, den totale Trykhøjde er altsaa en Sum af tre Højder z, s og S, deraf Navnet. 332. Lad Fig. 447 fremstille et Strømrør, begrænset af SS og S'S', — med den Anvendelse, vi vil gøre af Strømlinieteorien, har vi kun Brug for plane Strømrør — Q og Q, er to Partikler, hvis Baner er SS og S'S', og hvis Afstand fra hinanden er e; vi vil nu finde den dynamiske Ligevægtsbetingelse paa tværs af Strømrøret, idet (41) angiver den dynamiske Ligevægtsbetingelse paa langs af Røret. Betragt et ret Parallelepipedum, bestaaende af Partiklerne Q og samt af de mellem disse liggende Partikler, og lad os fastslaa føl- gende Data: l’arallelepipedets Tværsnitsareal = a, Længde — e, Trykket paa den ene Endeflade = p Vægtenheder pr. Fladeenhed, » » anden — — p + dp — » — , Vinklen mellem QQ j og Vertikalen =y, Komposanten af Parallelepipedets Vægt i Retning QXQ — ea mg cos y, Krumningsradius for Strømlinien SS ved Q = g, Qs Hastighed i Strømretningen = v. Vi har da : Kræfterne i Retningen QtQ er (p + dp) a + sa mg cos tp, l y!\ — - — QQ, er paf Centrifugalkr. ni --J, Ifølge D’Alembert’s Princip kræver den dynamiske Ligevægt at: / v2\ (p + dp) a + sa mg cos cp — ( P« + «« m j = 0, o : \ S / vs dp -f- f mg cos y — s m —, men e cos tp er den uendelig lille Tilvækst i Højde fra Q til Qj over en vilkaarlig valgt Grundplan, kaldes denne Tilvækst dz, bliver Be- tingelsesligningen for dynamisk Ligevægt: -É£ + dz=^....................(42). rng eg 333. De to Betingelser for dynamisk Ligevægt henholdsvis paa langs og paa tværs af Strømmens Retning er altsaa givet ved Form- lerne (41) og (42); her er h, den totale Trykhøjde, konstant for samme Strømrør, men variabel fra Strømrør til Strømrør, man er-