Forelæsninger over Moderne Skibsbygningskunst

364 Heraf ser man, at i Bølgeprofilens Hastighed V indgaar Bølge- fiB bredden, men ikke Bølgehøjden, man faar nemlig V2=—, hvilket Resultat stemmer særdeles godt med Observationerne. Observationer v=- T Beregning V2 = 2zr B = 840m, T —23 Sek., V = 36,5 m/Sek. V = 36,2 m/Sek. B = 610 » , T = 19SA » V - 30,9 V = 30,85 — B = 910 », T —24 » V = 37,9 — V = 37,7 — 339. Den dynamiske Ligevægt. Samme Resultat faar man ved at betragte Partiklen Ps dynamiske Ligevægt. I dette Tilfælde undersøger vi altsaa ikke en Bølgeform, som er gjort stationær ved at meddele Vandmassen en Hastighed lig og modsat Bølgeprofilens, men vi betragter selve Vandmassen uden andre Forudsætninger end den, at Bølgeprofilen antages at være en Trochoide. Er Partiklen Ps Masse m, vil, ifølge D’ Alembert’s Princip, P i et givet Øjeblik være paavirket af følgende Kræfter, se Fig. 463 a. ,.2 2 1 (f) a. Tyngden mg, b. Centrifugalkraften C —m---------—mrw2, c.Tryk- r ket paa Overfladen — p pr. Fladeenhed normalt paa Trochoiden ned- efter og lig Atmosfærens konstante Tryk, samt d. Trykket fra de neden for værende Vædskedele = p -j- dp pr. Fladeenhed normalt paa Trochoiden opefter. Skal P være i dynamisk Ligevægt, maa Resultanten dp af de to sidste Kræfter gange Partiklens Tværsnitsareal langs Trochoiden være lig, men modsat rettet Resultanten af de to første. Afsætter man derfor i Fig. 463 b en Linie TL = mg, fra L AP i Fig. 463 a en Linie LK lig mrw2, skal KT blive PN og lig dp gange Partiklens Tværsnitsareal langs Trochoiden; man faar da: TK__mrw2 mg 2 g n “ r ~ R ’ ~ R mö Anm. TK = n-- kaldes den virtuelle (tilsyneladende) Tyngdekraft R eller Opdrift; den ses at være proportional med Normalens Længde n og er følgelig størst i Bølgedalen, n — R -f- r> mindst paa Bølge- toppen, n = R — r, altsaa henholdsvis : mg (R + r) mg (R — r) —— 012 ----------, R ' R